广义动量守恒推导
下面给出一个较为详细的推导思路，说明为什么会得到方程
$$
\frac{d}{dt}\left(\mathbf{p}_\perp + q,\mathbf{A}\right) = 0 \quad \Longrightarrow \quad \mathbf{p}_\perp = \mathbf{p}_\perp^0 - q,\mathbf{A},
$$
以及 $\mathbf{p}_\perp^0 = m \gamma^0 \mathbf{v}_\perp^0$ 等结果。这里 $\mathbf{p}_\perp$ 指的是粒子的横向(与主传播方向正交)动量，$\mathbf{A}$ 是电磁势(矢势)，$q$ 是粒子电荷，$m$ 是粒子质量，$\gamma$ 是相对论因子。下面分步骤说明。
1. 广义动量的定义与运动方程
在经典电动力学中，带电粒子在电磁场中运动的拉格朗日量可以写作
$$
\mathcal{L} ;=; -,m c^2,\sqrt{1 - v^2/c^2} ;+; q,\mathbf{A}\cdot\mathbf{v} ;-; q,\phi,
$$
其中 $\mathbf{A}$ 是矢势、$\phi$ 是标势，$\mathbf{v}$ 是粒子速度，$c$ 是光速。相应的广义动量(canonical momentum)定义为
$$
\mathbf{P} ;=; \frac{\partial \mathcal{L}}{\partial \mathbf{v}}
;=; \mathbf{p} + q,\mathbf{A},
$$
其中
$$
\mathbf{p} ;=; \gamma m,\mathbf{v}
\quad (\text{惯性动量或机械动量}).
$$
因此
$$
\mathbf{p} ;=; \mathbf{P} ;-; q,\mathbf{A}.
$$
电磁场中的牛顿方程
带电粒子在电磁场中的相对论运动方程(牛顿-洛伦兹方程)可以写作
$$
\frac{d\mathbf{p}}{dt} ;=; q,\bigl(\mathbf{E} + \mathbf{v}\times\mathbf{B}\bigr).
$$
若用广义动量 $\mathbf{P} = \mathbf{p} + q\mathbf{A}$ 来表述，则有
$$
\frac{d\mathbf{P}}{dt}
;=; q,\mathbf{E} + q,\frac{d\mathbf{A}}{dt}
;=; q\bigl(\mathbf{E} + \mathbf{v}\times\mathbf{B}\bigr),
$$
因为 $\mathbf{E} = -,\nabla \phi - \partial_t \mathbf{A}$ 且 $\mathbf{v}\times\mathbf{B}$ 也可以用 $\mathbf{A}$ 表示。经过一系列推导后，若在某些方向(比如横向方向 $\perp$)上，系统的对称性或平移不变性保证了对该分量的广义动量守恒，那么就会得到
$$
\frac{d}{dt}(\mathbf{p}_\perp + q,\mathbf{A}_\perp) ;=; 0.
$$
2. 为何 $\frac{d}{dt}(\mathbf{p}_\perp + q,\mathbf{A}) = 0$？
在文中(方程(10b))，作者给出的理由是「由于在 $y$ 和 $z$ 方向的平移不变性(translational invariance)」，导致横向广义动量不随时间变化，即
$$
\frac{d}{dt}\bigl(\mathbf{p}_\perp + q,\mathbf{A}\bigr) = 0.
$$
换言之，在横向方向(相对于主传播或流动方向)没有空间上的变化或外力的额外依赖，因而该分量的广义动量守恒。
如果令 $\mathbf{p}_\perp^0$ 表示 $t < 0$ 时刻(或“初始”)的横向动量，且当 $t<0$ 时矢势 $\mathbf{A} = 0$，那么守恒量就是
$$
\mathbf{p}\perp^0 + q,\mathbf{A}\big|{t<0} ;=; \mathbf{p}_\perp^0.
$$
因为守恒，所以在 $t\ge 0$ 的任何时刻都满足
$$
\mathbf{p}_\perp(t) + q,\mathbf{A}(t) ;=; \mathbf{p}_\perp^0.
$$
从而得到
$$
\mathbf{p}_\perp(t)
;=; \mathbf{p}_\perp^0 - q,\mathbf{A}(t).
$$
这正是方程(11)的主要形式。
3. 初始横向动量 $\mathbf{p}_\perp^0$ 的物理含义
$$
\mathbf{p}_\perp^0 ;=; m,\gamma^0 ,\mathbf{v}_\perp^0
;=; -,\hat{\mathbf{y}},m,c,\tan\alpha,
$$
表明最初(比如等离子体还未受到后续场作用时，$t<0$)，带电粒子在横向($\perp$)方向有一个初始速度 $\mathbf{v}_\perp^0$，对应的相对论动量即
$$
\mathbf{p}_\perp^0 = \gamma^0 m \mathbf{v}_\perp^0.
$$
这里 $\gamma^0 = 1/\sqrt{1 - (v_\perp^0)^2/c^2}$ 表示初始速度对应的相对论因子。文中举例给出了 $\mathbf{p}_\perp^0 = -,\hat{\mathbf{y}},m,c,\tan\alpha$ 这样一个具体数值，说明粒子初始时在负 $y$ 方向以一定速度($\tan\alpha$ 相关)运动。
4. 总结推导脉络
- 广义动量守恒的关键：由于在横向方向上(这里指 $y,z$ 或者作者只关注某个正交方向)不存在对粒子的净推力，或者说系统在该方向上具备平移对称性，因此$\mathbf{p}_\perp + q,\mathbf{A}$ 守恒。
- 初始条件：$t<0$ 时，$\mathbf{A}=0$，故初始时刻的广义动量就是粒子的机械动量 $\mathbf{p}_\perp^0$。
- 随时间推演：由于守恒量不变，可写出
$$
\mathbf{p}_\perp(t) + q,\mathbf{A}(t)
;=; \mathbf{p}_\perp^0
\quad\Longrightarrow\quad
\mathbf{p}_\perp(t)
;=; \mathbf{p}_\perp^0 - q,\mathbf{A}(t).
$$ - 相对论动量表达：$\mathbf{p}_\perp^0 = m,\gamma^0,\mathbf{v}_\perp^0$，并且在具体物理情景(例如等离子体流动)中可以给出速度或动量的方向和大小，如文中的 $-\hat{\mathbf{y}},m,c,\tan\alpha$。
要点在于：
- 电磁场中，机械动量 $\mathbf{p}$ 并非一定守恒，但广义动量 $\mathbf{p} + q\mathbf{A}$ 可能由于对称性而守恒。
- 一旦认定在某个方向上无净力(或场结构具备平移不变性)，就可断言那一方向的广义动量守恒，从而得到 $\mathbf{p}_\perp = \mathbf{p}_\perp^0 - q\mathbf{A}$ 这样的形式。
- 初始条件决定了 $\mathbf{p}_\perp^0$ 的具体值，再结合守恒方程就能得到随时间演化的横向动量。